粒子探測器蒙特卡羅模擬

1 緒論
1．1 蒙特卡羅方法簡介
1．1．1 蒙特卡羅方法的原理
1．1．2 收斂性
1．1．3 誤差
1．2 蒙特卡羅方法的起源
1．3 粒子輸運(yùn)的蒙特卡羅方法
1．3．1 粒子輸運(yùn)與馬爾科夫過程
1．3．2 粒子輸運(yùn)的蒙特卡羅方法所解決的問題
1．4 蒙特卡羅粒子輸運(yùn)代碼的發(fā)展
1．4．1 創(chuàng)立初期
1．4．2 后期發(fā)展
1．5 粒子探測器蒙特卡羅建模
1．5．1 幾何建模
1．5．2 源項(xiàng)設(shè)定
1．5．3 粒子輸運(yùn)
1．5．4 探測器響應(yīng)
2 粒子輸運(yùn)的蒙特卡羅方法
2．1 粒子輸運(yùn)
2．1．1 基本概念
2．1．2 運(yùn)動論層次的描述
2．2 粒子輸運(yùn)的蒙特卡羅方法
2．2．1 平均自由程的確定
2．2．2 反應(yīng)種類確定
2．2．3 散射角的選取
2．2．4 輸運(yùn)的起始和終止
2．3 粒子輸運(yùn)算法
2．4 蒙特卡羅粒子輸運(yùn)方法的誤差
3 粒子與物質(zhì)相互作用
3．1 中子
3．1．1 截面獲取
3．1．2 反應(yīng)類型
3．2 光子
3．2．1 光電效應(yīng)
3．2．2 湯姆遜散射
3．2．3 康普頓散射
3．2．4 瑞利散射
3．2．5 電子對效應(yīng)
3．3 帶電粒子
3．3．1 庫侖散射
3．3．2 帶電粒子的能損
3．3．3 重帶電粒子
3．3．4 電子
4 狀態(tài)變量抽樣
4．1 隨機(jī)變量的抽樣
4．1．1 解析取反抽樣法
4．1．2 數(shù)值法取反抽樣
4．1．3 舍選抽樣
4．1．4 復(fù)合抽樣
4．1．5 查表法
4．2 粒子的位置
4．2．1 點(diǎn)源分布
4．2．2 面源分布
4．2．3 體源分布
4．3 粒子運(yùn)動方向
4．3．1 各向同性分布
4．3．2 錐角內(nèi)各向同性點(diǎn)源分布
4．4 粒子能譜分布
4．4．1 裂變能譜（Watt譜）
4．4．2 光子散射能譜
4．4．3 麥克斯韋分布
4．4．4 高斯分布
5 幾何模型
5．1 幾何建模過程
5．2 幾何體的組合
5．2．1 曲面建立
5．2．2 幾何單元定義
5．3 邊界描述
5．4 粒子跟蹤
6 探測器記錄與響應(yīng)
6．1 粒子輸運(yùn)模擬中的物理量
6．2 穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)的記錄
6．2．1 體估計(jì)
6．2．2 面穿越估計(jì)
6．2．3 解析估計(jì)
6．3 信號產(chǎn)生及其數(shù)字化
6．3．1 閃爍體探測器的響應(yīng)
6．3．2 氣體探測器的響應(yīng)
7 減小方差的技術(shù)
7．1 密度函數(shù)的偏倚
7．1．1 反應(yīng)類型的偏倚
7．1．2 俄羅斯輪盤賭
7．1．3 自由程偏倚
7．1．4 指數(shù)變換
7．1．5 強(qiáng)制碰撞
7．2 分裂技術(shù)
7．2．1 基于俄羅斯輪盤賭的幾何分裂
7．2．2 基于俄羅斯輪盤賭的能量分裂
7．2．3 基于俄羅斯輪盤賭的角度分裂
7．2．4 權(quán)重窗技術(shù)